El (H ) – campo i junto a un solenoide es (nI ). Si hay un vacío dentro del solenoide, el campo B es ( mu_o H = mu_o nI ). Si ahora colocamos una barra de hierro de permeabilidad ( mu ) dentro del solenoide, esto no cambia (H ), que [ 19459002] ch permanece (nI ) . El campo B- , sin embargo, no es w (B = mu H ). Esto es mayor que ( mu_oH ), y nosotros podemos escribir
[B = mu_o (H + M) label {12.3.1} ]
La cantidad y (M ) es llamada magnetización del material. En unidades SI se expresa en Am – 1 . Vemos que hay dos componentes t o (B ). T aquí está el ( mu_o H = mu_o nI ), wh ich es el campo impuesto externamente, y el componente t ( mu_oM ), o rigificación como resultado de algo que ha sucedido dentro del material.
Se te podría haber ocurrido que hubieras preferido definir la magnetización a partir de
[B = mu_0H + M nonumber ]
para que la magnetización sea el exceso de (B ) sobre ( mu_0H ). La ecuación (B = mu_0H + M ), sería análoga a la familiar
[D = epsilon_oE + P nonumber ]
y la magnetización se expresaría en tesla en lugar de en A m -1 . Este punto de vista tiene mucho que recomendar, pero también lo tiene
[B = mu_o (H + M). nonumber ]
Esta última es la definición recomendada en el enfoque SI, y eso es lo que usaremos aquí.
La relación de la magnetización en (M ) (“el resultado”) a (H ) (“la c ause” ), que obviamente es una medida de la susceptibilidad del material a magnetizarse, se denomina susceptibilidad magnética ( chi_m ) del material:
[M = chi_m H. label {12.3.2} ]
Al combinar esto con la ecuación ( ref {12.3.1} ) y (B = mH ), vemos que la susceptibilidad magnética (que no tiene dimensiones) está relacionada con la permeabilidad relativa ( mu_r = mu / mu_o ) por
[ mu_r = 1+ chi_m label {12.3.3} ]