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3.4: Energía potencial de un dipolo en un campo eléctrico

         

            
            
                

                

                
                     

                
            
         

                
                 

             

             

                 

Consulte nuevamente la Figura III.3. Hay un par en el dipolo de magnitud (pE sin θ ). Para aumentar (θ text {by} δθ ) tendría que hacer una cantidad de trabajo (pE sin θ , δθ ). La cantidad de trabajo que tendría que hacer para aumentar el ángulo entre ( textbf {p} text {y} textbf {E} ) de 0 a (θ ) sería la integral de esto de 0 a (θ ), que es (pE (1 – cos θ) ), y esta es la energía potencial del dipolo, siempre y cuando la energía potencial sea cero cuando ( textbf {p} text {y} textbf {E} ) son paralelos. En muchas aplicaciones, los escritores consideran conveniente tomar la energía potencial (P.E.) como cero cuando ( textbf {p} text {y} textbf {E} ) perpendicular. En ese caso, la energía potencial es

[ text {PE} = – pE cos theta = – textbf {p} cdot textbf {E}. Label {3.4.1} ]

Esto es negativo cuando (θ ) es agudo y positivo cuando (θ ) es obtuso. Debe verificar que el producto de (p text {y} E ) sí tiene las dimensiones de la energía.