Si observa las diversas fórmulas para el campo magnético (B ) cerca de varias geometrías de conductores, como las ecuaciones 6.5.3, 6.6.2, 6.7.1, 6.8.4, verá que hay siempre un ( mu ) en el lado derecho. A menudo es conveniente definir una cantidad (H = B / mu ). Entonces estas ecuaciones se convierten en
[H = frac {I} {2 pi a}, ]
[H = frac {I} {2a}, ]
[H = frac {NIa ^ 2} {2} left ( frac {1} {[a ^ 2 + (cx) ^ 2] ^ {3/2}} + frac {1} {[a ^ 2 + (c + x) ^ 2] ^ {3/2}} right), ]
[H = nI. ]
Se puede ver fácilmente a partir de cualquiera de estas ecuaciones que las unidades SI de (H ) son ( text {A m} ^ {- 1} ), o amperios por metro, y las dimensiones son ( text {QT} ^ {- 1} text {M} ^ {- 1} ).
Por supuesto, el campo magnético, ya sea representado por la cantidad (B ) o por (H ), es una cantidad vectorial, y la relación entre las dos representaciones se puede escribir
[19459030 ] [ textbf {B} = mu textbf {H}. ]
En un medio isotrópico ( textbf {B} ) y ( textbf { H} ) son paralelas, pero en un medio anisotrópico no son paralelas (excepto en las direcciones de los vectores propios del tensor de permeabilidad), y la permeabilidad es un tensor. Esto se discutió en la sección 1.7.1 con respecto a la ecuación ( textbf {D} = epsilon textbf {E} ).